圖5 中等耦合內芯激發脈沖演化圖
若以光譜的加權標準差作為超連續產生光譜寬度的度量，則不同功率和芯距下內芯激發的光譜寬度如圖6所示。
圖6 內芯激發光譜寬度隨功率和芯距的變化
與以上結果對比，作者還討論了當初始脈沖（脈沖寬度為100fs，功率15kW，中心波長1．55μm）輸入到外芯（也就是圖2（a）中的2號芯）時的情況。作者發現，在三種耦合強度下，超連續譜的譜寬的整體規律與內芯激發一致，如圖7所示，僅在弱耦合情況和強耦合情況有些許區別。
圖7 外芯激發光譜寬度隨功率和芯距的變化
在強耦合情況（激發芯2，芯距12μm）下，脈沖激發的模式有5個，能量被分散在5個群速度差異大，不會相互作用的模式里，整體的非線性強度減弱，故讓光譜寬度小于內纖芯激發的情況。而對于弱耦合情況，由于外芯相鄰的纖芯只有3個，少于內纖芯的6個。因此拉曼孤子自頻移后期所出現的能量泄露相較內纖芯激發的情況要更小，故光譜寬度更大。
綜上所述，利用多芯光纖的非線性效應可以產生超連續譜，光譜寬度由孤子拉曼紅移和色散波產生主導，纖芯間的耦合可以產生孤子超模轉換、芯間色散波產生、芯間四波混頻等獨特的非線性現象，從而影響超連續產生的光譜。纖芯之間的距離決定芯間耦合的強弱，芯距越小，耦合越強。強耦合區超連續產生的光譜隨功率線性增加，弱耦合區近似于單模光纖，中等耦合區受孤子超模轉換影響，光譜寬度隨芯距波動，在特定芯距處存在極大值。
參考文獻：
［1］ Antikainen， G． P． Agrawal． Supercontinuum generation in seven－core fibers． Journal of the Optical Society of America B． 36（11）：2927～2937．